Komplikace se objevují u izoentropické změny. Vztah mezi

Komplikace se objevují u izoentropické změny. Vztah
mezi počátečním a konečným stavem se odvodí např.
z rovnice pro změnu entropie, v níž se položí Sm2 = Sm1.
Spokojíme-li se s lineární závislostí Cmp, resp. Cmv, na
teplotě:
Cmp = Cmp0 + m T = 27,86 + 0,00444 T,
Cmv = Cmv0 + m T = 19,55 + 0,00444 T,
vyjde:
–– (T
p2
–––
= eR
p1
2
– T1)
T
2 ––2
T1
cmp
–––
R
2
Ze stavové rovnice pak snadno odvodíme
- –– (T2 – T1)
R
Vm2
p -1 T2
––– = ––2 2–––
=e
p1 T1
Vm1
T
2 ––2
T1
cmp
1 – –––
R
2
Po dosazení číselných hodnot
0,000534 (T
p2
–––
=e
p1
2
-0,000534 (T
Vm2
––– = e
Vm1
– T1)
2
T 3,353
2 ––2
,
T1
T -2,353
2 ––2
.
T1
– T1)
Tlakovou a objemovou práci při izoentropické změně
vypočítáme nejrychleji z rovnic
dWm = – dUm = – Cmv dT, dWtm = – dHm = – Cmp dT,
jejichž integrací dospějeme ke vzorcům
– T
– T
Wm = Cmv T 2(T1 – T2), Wtm = Cmp T 2(T1 – T2),
– T – T
v nichž Cmv T , Cmp T jsou již zmíněné střední kilomolové tepelné kapacity v daném teplotním intervalu.
2
2
1
1
2
2
1
1